体积内（这是一个非典型的假设，因为实际上月球不是导体，不会有这样的电流分布），那么由于电流的对称性，月球内部的磁场将会相互抵消，导致圆心处的磁场强度为零。这是因为从任何一点出发的电流元都会在相反方向上找到一个等量的电流元，它们的磁场会相互抵消。

但是，如果问题是关于一个穿过月球中心的导线（尽管这与“月球的半径”和“月球上的电流”这些表述不太吻合，但为了解答这个问题，我们暂时这样假设），并且这条导线上有$1 \times 10^{6}$ 安培的电流，那么我们可以使用安培环路定理来估算圆心附近的磁场强度。不过，在这种情况下，我们通常不会严格地说是在“圆心处”测量磁场，因为导线本身就占据了空间，而且圆心是一个数学上的点，物理上无法精确到达。

然而，为了回答这个问题并给出一个近似的答案，我们可以假设导线非常细，可以忽略其直径，并使用无限长直导线在距离d处的磁场公式：

$b = \frac{\mu_0 i}{2\pi d}$

其中，$\mu_0$ 是真空中的磁导率（约为 $4\pi \times 10^{-7} \, \text{h/m}$），i 是电流，d 是到导线的垂直距离。在月球圆心的情况下，d 就是月球的半径。

将给定的值代入公式中：

$b = \frac{4\pi \times 10^{-7} \, \text{h/m} \times 1 \times 10^{6} \, \text{a}}{2\pi \times 1.74 \times 10^{6} \, \text{m}}$

简化后得到：

$b \rox \frac{2 \times 10^{-1} }{1.74 } \, \text{mt}$

$b \rox 0.115 \, \text{mt}$

请注意，这个结果是基于一个非常不典型的假设得出的，即存在一个穿过月球中心的、具有给定电流的导线。在实际情况中，月球不是一个导体，因此不可能有这样的电流分布。此外，即使存在这样的电流，由于月球的内部结构和材料的复杂性，实际的磁场分布也会比这里计算的更加复杂。